Transferts thermiques conductifs et conducto-convectifs

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Rappels de thermodynamique de MPSI – Systèmes en écoulement permanent

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Equations de Maxwell

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Dipôles électrostatique et magnétostatique

Welcome to your Dipôles électrostatique et magnétostatique

La connaissance du moment dipolaire d'une distribution dipolaire (électrique ou magnétique) plongée dans un champ (électrique ou magnétique) permet de déterminer complètement le champ créé à grande distance ou encore les actions subies.
Un dipôle électrostatique plongé dans un champ électrique non homogène va se diriger vers:
Mouvement d'un moment dipolaire électronique dans un champ magnétique permanent.
Le moment magnétique d'un électron du cortège électronique d'un atome est relié à son moment cinétique par: M→=γe⋅LO→.
On plonge ce dernier dans un champ magnétique orienté selon [Oz). L'application du théorème du moment cinétique  montre que Mz  la composante parallèle à [Oz) du moment magnétique est:
Toujours le mouvement d'un moment dipolaire électronique!
On reprend ici le cadre de la question précédente.
L'équation régissant l'évolution de M→⊥, composante perpendiculaire à l'axe Oz du moment magnétique est:
Analogie électrostatique-gravitation
L'identité de forme entre la force de Coulomb exercée entre deux charges électriques et la force de gravitation entre deux masses a permis de dégager des relations pour la gravitation totalement analogues à celles de l'électrostatique (théorème de Gauss, potentiel de gravitation, équation de Poisson). Est-il alors possible de poursuivre cette analogie en définissant un dipôle gravitationnel?
Energétique d'un dipôle électrique
L'énergie potentielle d'un dipôle électrostatique (ou magnétostatique) à l'équilibre dans un champ électrique (respectivement magnétique) est:
L'analyse qualitative de la carte d'un champ électrostatique engendré par une distribution de charges ponctuelles permet de savoir si la charge totale de cette distribution est nulle ou pas.

Magnétostatique

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Electrostatique locale

Welcome to your Electrostatique locale

Le théorème de Green-Ostrogradski permet de démontrer la forme locale du théorème de Gauss à partir de sa forme intégrale et inversement.
Signification de la divergence
On considère un champ de vecteur d'expression en coordonnées cylindriques (r,θ,z):

P→=Ar⋅eθ→.

La divergence de ce champ de vecteur est:
Le champ électrostatique est à circulation conservative. Cela implique:
Le champ électrostatique est à circulation conservative. Cela implique:
Equation de Laplace
On considère une enceinte fermée à parois métalliques reliées à la terre que l'on prendra comme référence de potentiel (VTerre=0). Le potentiel Vvide dans l'espace vide de l'enceinte vaut dans ces conditions:
Analogie électrostatique-gravitation
Le flux du champ de gravitation à travers une surface de Gauss (donc fermée) quelconque est toujours inférieur ou égal à 0:

Electrostatique intégrale

Welcome to your Electrostatique intégrale

Le champ électrique d'une distribution de charge quelconque respecte toujours le principe de superposition
La circulation du champ électrostatique entre deux points A et B est égale à:
L'énergie potentielle d'une charge électrostatique q placée en A vaut:
Du fait de leur définition (lignes tangentes au vecteur champ électrique en tout point), deux lignes de champ ne peuvent jamais se croiser dans l'espace.
Lignes de champ et courbes isopotentielles

Sur la carte ci-dessus, on identifie:
La seule donnée d'une carte de courbes isopotentielles, comportant les valeurs de potentiel pour chaque courbe, doit permettre si elle est assez dense de localiser les charges ponctuelles sources et d'en donner le signe.
Sur une carte de lignes de champ, on constate toujours un resserrement des lignes de champ autour des charges ponctuelles, et ce quelque soit leur signe.

Quiz interférences par division d'amplitude: exemple de l'interféromètre de Michelson

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Quiz interférences par division de front d'onde: exemple des trous d'Young

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Quiz superposition des ondes lumineuses

Welcome to your Quiz superposition des ondes lumineuses

Deux étoiles proches peuvent constituer les deux sources d'un dispositif interférentiel tel que les trous d'Young pour réaliser des interférences.
Contraste maximal
Dans l'expérience des trous d'Young, une des conditions nécessaires pour obtenir un contraste maximal est que la taille des deux trous soit identique.
Pour un phénomène d'interférences non localisées obtenu avec deux sources cohérentes issues d'une source primaire spectrale de laboratoire, ce qui limite spatialement la zone d'interférences c'est:
Comparaison de deux sources primaires
On réalise l'expérience des trous d'Young (supposés ponctuels), dans un premier temps à l'aide d'une source primaire laser (par exemple un laser He-Ne), puis ensuite avec une source spectrale dont on a isolé une seule raie à l'aide d'un filtre. Quelle source doit théoriquement donner la zone d'interférences la plus étendue?
Lampe à vapeur de sodium
Une lampe à vapeur de sodium présente deux raies spectrales très proches, de longueurs d'onde λ1=589,0 nm et λ2=589,6 nm. En supposant que l'on soit capable de faire émettre des trains d'onde de manière synchrone à ces deux raies spectrales, un capteur rapide (type photodiode ou phototransistor, τa∼10−9 s ) situé en M dans la zone de lumière émise: